Рассмотрим зависимость токов экранной сетки и тока анода от напряжения на аноде: /с2 = /(Г/а), la = f(Ua) (рис. 6.17).
При напряжении на аноде, равном 0, все электроны, вылетающие из катода, перехватываются экранной сет¬кой. Ток экранной сетки будет максимален, а ток анода — равен 0.
При увеличении напряжения на аноде электроны начинают достигать анода, за счет чего ток анода увели¬чивается, а ток экранной сетки уменьшается.
При некотором напряжении Г/а' скорость электро-нов, а значит* и их кинетическая энергия достигают величины, достаточной для вторичной эмиссии с анода, но в связи с тем, что напряжение на аноде при этом меньше, чем на экранной сетке, вторичные электроны, вылетающие из катода, будут притягиваться к экранной сетке, за счет чего ток экранной сетки увеличивается, а ток анода уменьшается.
При напряжении Г/а, которое больше, чем напряжение на экранной сетке, вторичные электроны возвращаются в анод, ток анода увеличивается, а ток анодной сетки /с2
ныпается. в результате этого на анодной характерис-
е образуется характерный провал.
Провал анодной характеристики в результате вто.-
ной эмиссии с анода называется динатронным эф-ктом.
Вследствие динатронного эффекта происходит сильное «ажение усиливаемого сигнала. За счет введения эк-_нной сетки в тетроде коэффициент усиления увеличи-ется до нескольких сотен. Экранная сетка уменьшила гоходную емкость, что значительно улучшило частотные ойства тетрода, но за счет искажения формы сигнала гроды применяются очень редко.
От динатронного эффекта можно избавиться двумя
утями: —создать между экранной сеткой и анодом большую плотность электронного потока, чтобы получившийся объемный отрицательный заряд препятствовал вто¬ричным электронам попадать на экранную сетку; —ввести между экранной сеткой и анодом дополни¬тельную сетку с нулевым потенциалом. На практике используют оба способа борьбы с ди-Ьатронным эффектом. Первый применяют в лучевых тетродах, а второй в пентодах.
